操作方法
一、广义坐标 物体的机械运动规律可用不同的坐标系统表示，我们把秒速系统位形所需要的独立参数或独立坐标称为广义坐标，通常用q1,q2,q3,......qn表示，其中n为独立坐标个数。广义坐标具有以下几种性质： 1. 完备性：广义坐标可以确定系统任意时刻的位形和形状； 2. 独立性：同一组广义坐标之间相互独立、是线性无关的，之间互无函数关系； 3. 不唯一性：一个系统的广义坐标是不唯一的，但个数都等于系统自由度数，且都能用来描述系统的振动规律。
二、广义力 与广义坐标对应的是广义力，广义力是广义上的力，它的量纲有它与广义坐标虚位移的乘积为功的物理量纲决定的，即：若广义坐标为线位移，则广义力就是通常意义上的作用力；若广义坐标为角位移，则广义力就是力矩。
三、拉格朗日方程 根据拉格朗日理论可知，振动系统的运动方程可以用动能、势能和耗散能表达成下图所示的表达式：
四、拉格朗日方程法的步骤 利用拉格朗日方程建立系统运动偏微分方程，可以避免未知约束反力的出现，简化推导过程，其解题步骤可归纳为： (1) 首先判断系统的自由度数，并选取适当的广义坐标系； (2) 以广义坐标和广义速度建立系统的动能T表达式； (3) 当主动力是保守力，建立用广义坐标表示的只能U的表达式； (4) 对于有阻尼情况，应该单独考虑阻尼，计算相应广义速度对应的耗散能函数D; (5) 当有非保守力时，计算广义坐标qi对应的广义力Qi (6) 将T、V、D和Qi ，代入拉格朗日方程进行运算，即可得到振动系统的运动偏微分方程。
五、算例分析 建立如下图1所示的三自由度质量-阻尼-弹簧振动系统的振动方程。 解：如图所示，建立坐标系，眼水平振动方向选择广义坐标系(x1,x2,x3),则按上节所述步骤，依次求解。求解过程如下图2所示。